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何謂趨膚效應？
從字面上我們不難發(fā)現(xiàn)，“趨膚”就是趨向于肌膚，膚可以理解為表面，即趨向于表面的效應。具體為：
當交變電流通過導體時，導體內(nèi)部實際并沒有任何電流，電流集中在臨近導體外表的一薄層，這一現(xiàn)象我們稱之為趨膚效應，也叫集膚效應。
趨膚效應的影響
那么趨膚效應是好是壞呢？在長直導體的截面上，恒定的電流時均勻分布的；而對于交變電流，導體中會出現(xiàn)自感電動勢來阻止電流的通過。這個電動勢的大小正比于導體單位時間內(nèi)所切割的磁通量。我們以截面為圓形的導體為例，愈靠近導體中心的地方，受到外面磁力線產(chǎn)生的自感電動勢愈大；愈靠近表面處則不受其內(nèi)部磁力線消長的影響，自感電動勢較小。這就導致了趨近導體表面處電流密度較大。
由于自感電動勢會隨著頻率的增大而增加，趨膚效應隨頻率的變化也越為顯著。當頻率很高的電流流過導線時，可以認為電流只在導線表面上很薄的一層中流過，也就是說導線的有效截面積減小，從而等效電阻增大，增大了線損，也降低了材料的有效利用率。
趨膚效應細說
在計算導線的電阻和電感時，我們假設(shè)電流是均勻分布在截面上的，而這一假設(shè)僅僅在導體內(nèi)電流變化率 di/dt 為零時才成立；或者說，導線流過直流時，能保證電流密度是均勻的，只要電流變化率很小，我們都可以認為電流分布是均勻的。
但在高頻電路中，電流變化率是較大的，不均勻分布的狀態(tài)較為嚴重。高頻電流在導線中產(chǎn)生的磁場在導線的中心區(qū)域產(chǎn)生最大的感應電動勢，由于感應電動勢在閉合電路中產(chǎn)生感應電流，所以在導線中心的感應電流最大。因為感應電流總是在減小原有電流的流過，迫使原有電流只能靠近導線外表面處。趨膚效應使得導線型傳輸線在高頻時效率很低，信號衰減很大。
如下圖所示：
當導體通過高頻電流時，變化的電流就要在導體內(nèi)和導體外產(chǎn)生變化的磁場，如圖中的 1-2-3 和 4-5-6。垂直于電流方向。根據(jù)電磁感應定律，高頻磁場在導體內(nèi)沿長度方向的兩個平面 L 和 N 產(chǎn)生感應電動勢。這個感應電動勢在導體內(nèi)沿長度方向產(chǎn)生的渦流，如圖 a-b-c-a 和 d-e-f-d，來阻止磁通的變化。我們可以看到，渦流的 a-b 和 e-f 邊與主電流 O-A 的方向一致，而 b-c 和 d-e 邊與之相反。這樣的主電流和渦流之和在導體表面加強，越向?qū)Ь€中心越弱，電流趨于導體的表面，此乃趨膚效應。
趨膚深度
我們定義從導體表面到電流密度下降到導體表面電流密度的 0.368（即 1/e）的厚度為趨膚深度或者穿透深度Δ。即認為導體表面下深度為Δ的厚度導體流過全部電流，而在Δ外的導體不流過電流（在不規(guī)則導體中，趨膚深度以最窄邊為準）。
Δ與頻率和導線物理參數(shù)的關(guān)系為Δ=√(2K/ωμγ)
其中，μ為導體材料的磁導率；γ=1/ρ為材料的電導率；K 為材料電導率的溫度系數(shù)；
如：銅的μ=μo=4π*10∧-7H/m；20℃時，ρ=0.01724×10-6 Ω/m，電阻率溫度系數(shù)為 1/234.5（1/℃），Κ=(1+(T-20)/234.5)，T 為導線溫度。
下面給出幾種導體的趨膚深度Δ
降低趨膚效應的方法
現(xiàn)在看來，趨附效應是不利的，那么如何來降低其帶來的影響呢？
由于趨膚效應的存在，使得導線的有效截面積減小，導線對于交流電流的電阻大于導線電阻(指對直流的電阻)，只有導線的趨膚效應面積和本身截面積相等時，導線的交流電阻最小，此時有：
Sf=S，Rac=Rdc
其中，Sf 為交流趨膚效應面積；S 為導線截面積；Rac 為交流電阻；Rdc 為直流電阻。
所以，降低趨膚效應電阻的最直接方法時改變導線截面積的形狀，盡量使得趨膚效應面積和導線的截面積相等。
這里我們需要注意，在計算圓導線和扁導線的交流電阻時，設(shè)定趨膚深度條件為小于圓線半徑或扁線窄邊高度的 1/2，在趨膚深度大于此設(shè)定時，計算趨膚效應電阻是沒有意義的！
根據(jù)上述理念，下面介紹了三種措施：
①用多股細線并聯(lián)來代替單根導線；
②使用帶狀導線；
③利用管和金屬箔，具體如下圖
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